В данной работе мы изучили конверсионные электроны гамма-излучения и на основе полученных данных определили параметры проникновения «λ». Ядерным параметром называется отношения вероятности внутриядерной конверсии к вероятности испускания гамма-излучения с того же возбужденного состояния ядра. Для задержанных гамма-переходов аномальный ЭВК возникает при взаимодействии нуклона с электроном оболочки атома. При задержке гамма-перехода нуклон при своём движении в ядре может вовлечь за собой электрон, который в течении интервала времени Δt проникает внутрь ядра. В этом случае возникает внутриядерная конверсия электрона. Фрагмент схемы распада 153Dy показано на рис.1.
Рис. 1. Фрагмент схемы распада ядра 153Dy.
Измерения спектров электронов внутренней конверсии проводились при помощи бета-спектрографов с постоянным однородным магнитным полем с разрешающей способностью 0.05 %. Для регистрации электронов использовались фотопластинки типа НИКФИ-50. Их фотометрирование проводились на автоматическом микрофотометре, связанном с ЭВМ. Спектры ЭВК 153Dy показано на рис.1.
Рис. 1. Спектр ЭВК 153Dy
В таблице 1 приведена отношения интенсивностей ЭВК 
, 
и 
подоболочек атома, теоретические значения КВК и коэффициенты разложения волновой функции электрона. В таблице 2 приведена значения ядерного параметра λ1 и λ2, параметры смешивания 
1 и 2. Как видно,наблюдается возрастаниезначения δ2 при значении λ≠0. Отношения экспериментального значения КВК к теоретическому значению КВК М1-перехода для оболочки близка к единице, но для и больше единицы (табл.3). Аномалия КВК наблюдается для ЭВК и подоболочек атома.
Гамма-переход 254.3 кэВ размещен в схеме распада 153Dy между энергетическими состояниями с энергиями 254.26 кэВ и основным состоянием 153Tb и имеет мультипольность М1+Е2. На рис.2 показано зависимость параметра смешивания δ2 от ядерного параметра λ. В этом случае значение λ=10.1±0.3. На всех этих переходах значения параметра смешивания при λ≠0 уменьшается относительно значения параметра смешивания при λ=0 (табл.2).
Таблица 1
Коэффициенты КВК икоэффициенты разложения волновой функции электрона
|
|
|
|
|
|
|
|
254.259 |
7.70(8) |
1.87E-2 |
8.34E-3 |
-2.781E-2 |
1.9587E-4 |
|
20.0(2) |
1.35E-3 |
7.80E-3 |
-1.125E-2 |
3.3891E-5 |
|
|
2.60(3) |
2.2E-4 |
5.74E-3 |
-3.784E-5 |
1.084E-8 |
Таблица 2
КВК смешанной мультипольности 
и ядерныепараметры , и подоболочках 153Tb.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
254.3 |
1,73E-02 |
1,338E-02 |
1,134E-03 |
10,08±0,25 |
88,28±0,02 |
0,0887±0,001 |
-0,0286±1,2E-04 |
0,161 |
|
2,114E-03 |
1,739E-03 |
1,474E-04 |
0,134 |
|||||
|
7,64E-04 |
6,695E-04 |
5,673E-05 |
0,109 |
λ=0
1
1
Рис. 2.
Таблица 3
Отношения КВК для ядерного параметра.
|
Yadro |
|
|
|
||||
|
L1 |
L2 |
L3 |
L1 |
L2 |
L3 |
||
|
153-Tb |
254.259 |
0.93 |
1.57 |
3.47 |
0.72 |
1.29 |
3.04 |
Литература:
- Абдуразаков А. А.,Вылов Ц.,Громов К. Я.,Исламов Т. А.,Караходжаев А., Кузнецов В.В,Лебедев Н. А.,Нгуен Конг Чанг,Оманов Ш. Изв.АН СССР, сер.физ., 1980, 44, с.1798–1841.
