Исследование схемы распада 153Dy проведено в работе [1]. Фрагмент схемы распада 153Dy показан на рис.1. В данной работе мы изучили конверсионные электроны гамма-излучения и на основе полученных данных определили параметры проникновения «λ». Ядерным параметром называется отношения вероятности внутриядерной конверсии к вероятности испускания гамма-излучения с того же возбужденного состояния ядра. Для задержанных гамма-переходов аномальный ЭВК возникает при взаимодействии нуклона с электроном оболочки атома. При задержке гамма-перехода нуклон при своём движении в ядре может вовлечь за собой электрон, который в течении интервала времени Δt проникает внутрь ядра. В этом случае возникает внутриядерная конверсия электрона.
Исследование электронов внутренней конверсии при распаде 153Dy проводились с радиоактивными источниками диспрозия полученными в реакции глубокого расщепления тантала протонами с энергией 660 МэВ на синхроциклотроне ОИЯИ (Дубна). Из облученной мишени радиохимичес-кими методами выделялся диспрозий, который затем разделялся по массам нга электромагнитном масс-сепараторе. Источники для бета-спектрографов приготовлялись методом электролитического осаждения радиоактивного диспрозия на платиновую проволоку диаметром 0.1 мм.
Рис.1. Фрагмент схемы распада ядра 153Dy
Гамма-переход 92.96 кэВ расположен между уровнями со спинами 5/2+ и 3/2+ и имеет мультипольность М1+Е2. Фактор задержки равно FW=22.
В таблице 1 приведена отношения интенсивностей ЭВК 
, 
и 
подоболочек атома, теоретические значения КВК и коэффициенты разложения волновой функции электрона. В таблице 2 приведена значения ядерного параметра λ1 и λ2, параметры смешивания 
и 
. Как видно,наблюдается возрастаниезначения δ2 при значении λ≠0. Отношения экспериментального значения КВК к теоретическому значению КВК М1-перехода для оболочки близка к елинице, но для 
и 
больше единицы. Аномалия КВК наблюдается для ЭВК 
и 
подоболочек атома.
Таблица 1
Коэффициенты КВК икоэффициенты разложения волновой функции электрона
|
|
|
|
|
|
|
|
92.96 |
6.5(10) |
0,313 |
0,123 |
-2,625E-2 |
1,7304E-4 |
|
10.8(16) |
0,026 |
0,732 |
-7,406E-3 |
1,3572E-5 |
|
|
1.67(29) |
0,00437 |
0,752 |
-3,503E-5 |
6,1111E-9 |
Таблица 2
КВК смешанной мультипольность 
и ядерныепараметры , и подоболочках 153Tb
|
|
λ=0 |
λ1 |
λ2 |
|
|
|
3,11E-03 ±2,6E-05 |
λ=0 |
|
92.96 |
2,766E-02 |
3,134E-02 |
6,673E-03 |
-3,98 ±19,6 |
111,98 ±0,07 |
0,00374 ±0,0003 |
3,11E-03 ±2,6E-05 |
0,03216 |
|
2,562E-02 |
2,501E-02 |
5,995E-03 |
0,0092 |
|||||
|
8,198E-03 |
8,052E-03 |
1,930E-03 |
0,0087 |
1
1
На рис.2 показана зависимость КВК от ядерного параметра λ для гамма-перехода с энергией 92.96 кэВ. Из рисунка видно, что фокальный параметр параболы
значительно меньше чем фокальные параметры параболы 
и 
подоболочки атома. Поэтому зависимость δ2 от λ на рисунке получаются как прямые линии. Ядерный параметр гамма-перехода 92.96 кэВ равно -4.0. Выбор минимального значения ядерного параметра связано с тем, что значения КВК не сильно отличается от теоретического значения КВК.
Рис. 2.
В этом гамма-переходе аномалия КВК также наблюдается в и подоболочках атома (табл.3).
Таблица 3
Отношения КВК для Ядерного параметра.
|
Ядро |
|
|
|
||||
|
L1 |
L2 |
L3 |
L1 |
L2 |
L3 |
||
|
153-Tb |
92.96 |
0.98 |
1.87 |
6.33 |
1.08 |
2.01 |
7.17 |
Литература:
- Абдуразаков А. А.,Вылов Ц.,Громов К. Я.,Исламов Т. А.,Караходжаев А., Кузнецов В.В,Лебедев Н. А.,Нгуен Конг Чанг,Оманов Ш. Изв.АН СССР, сер.физ., 1980, 44, с.1798–1841.
- Банд И. М., Листенгартен М. А., Фересин А. П. Аномалии в коэффициентах внутренней конверсии гамма- лучей. Ленинград, «Наука», 1976.
