Библиографическое описание:

Юлдашев Д. О., Шукуров Г. Д. Исследование гамма-переходов с энергии 254.3 кэВ ядра 153Tb // Молодой ученый. — 2016. — №12. — С. 134-137.



В данной работе мы изучили конверсионные электроны гамма-излучения и на основе полученных данных определили параметры проникновения «λ». Ядерным параметром называется отношения вероятности внутриядерной конверсии к вероятности испускания гамма-излучения с того же возбужденного состояния ядра. Для задержанных гамма-переходов аномальный ЭВК возникает при взаимодействии нуклона с электроном оболочки атома. При задержке гамма-перехода нуклон при своём движении в ядре может вовлечь за собой электрон, который в течении интервала времени Δt проникает внутрь ядра. В этом случае возникает внутриядерная конверсия электрона. Фрагмент схемы распада 153Dy показано на рис.1.

D:\Жасур\флешка\квал раб\Tadqiqot ishlari\расмлар\схема уровни153-Tb.jpg

Рис. 1. Фрагмент схемы распада ядра 153Dy.

Измерения спектров электронов внутренней конверсии проводились при помощи бета-спектрографов с постоянным однородным магнитным полем с разрешающей способностью 0.05 %. Для регистрации электронов использовались фотопластинки типа НИКФИ-50. Их фотометрирование проводились на автоматическом микрофотометре, связанном с ЭВМ. Спектры ЭВК 153Dy показано на рис.1.

D:\Жасур\флешка\квал раб\СПЕКТР\Без имени-2.jpg

Рис. 1. Спектр ЭВК 153Dy

В таблице 1 приведена отношения интенсивностей ЭВК , и подоболочек атома, теоретические значения КВК и коэффициенты разложения волновой функции электрона. В таблице 2 приведена значения ядерного параметра λ1 и λ2, параметры смешивания 1 и 2. Как видно,наблюдается возрастаниезначения δ2 при значении λ≠0. Отношения экспериментального значения КВК к теоретическому значению КВК М1-перехода для оболочки близка к единице, но для и больше единицы (табл.3). Аномалия КВК наблюдается для ЭВК и подоболочек атома.

Гамма-переход 254.3 кэВ размещен в схеме распада 153Dy между энергетическими состояниями с энергиями 254.26 кэВ и основным состоянием 153Tb и имеет мультипольность М1+Е2. На рис.2 показано зависимость параметра смешивания δ2 от ядерного параметра λ. В этом случае значение λ=10.1±0.3. На всех этих переходах значения параметра смешивания при λ≠0 уменьшается относительно значения параметра смешивания при λ=0 (табл.2).

Таблица 1

Коэффициенты КВК икоэффициенты разложения волновой функции электрона

254.259

7.70(8)

1.87E-2

8.34E-3

-2.781E-2

1.9587E-4

20.0(2)

1.35E-3

7.80E-3

-1.125E-2

3.3891E-5

2.60(3)

2.2E-4

5.74E-3

-3.784E-5

1.084E-8

Таблица 2

КВК смешанной мультипольности и ядерныепараметры , и подоболочках 153Tb.

λ=0

λ1

λ2

1

2

1

2 3,11E-03 ±2,6E-05

, λ=0

254.3

1,73E-02

1,338E-02

1,134E-03

10,08±0,25

88,28±0,02

0,0887±0,001

-0,0286±1,2E-04

0,161

2,114E-03

1,739E-03

1,474E-04

0,134

7,64E-04

6,695E-04

5,673E-05

0,109

Рис. 2.

Таблица 3

Отношения КВК для ядерного параметра.

Yadro

L1

L2

L3

L1

L2

L3

153-Tb

254.259

0.93

1.57

3.47

0.72

1.29

3.04

Литература:

  1. Абдуразаков А. А.,Вылов Ц.,Громов К. Я.,Исламов Т. А.,Караходжаев А., Кузнецов В.В,Лебедев Н. А.,Нгуен Конг Чанг,Оманов Ш. Изв.АН СССР, сер.физ., 1980, 44, с.1798–1841.

Обсуждение

Социальные комментарии Cackle