Библиографическое описание:

Юлдашев Д. О., Шукуров Г. Д. Исследование гамма-переходов с энергиями 149.01 кэВ ядра 153Tb // Молодой ученый. — 2016. — №12. — С. 131-134.



Исследования схемы распада 153Dy проведена в работе [1]. Фрагмент схемы распада 153Dy показано на рис.1. В данной работе мы изучили конверсионные электроны гамма-излучения и на основе полученных данных определили параметры проникновения «λ». Ядерным параметром называется отношения вероятности внутриядерной конверсии к вероятности испускания гамма-излучения с того же возбужденного состояния ядра. Для задержанных гамма-переходов аномальный ЭВК возникает при взаимодействии нуклона с электроном оболочки атома. При задержке гамма-перехода нуклон при своём движении в ядре может вовлечь за собой электрон, который в течении интервала времени Δt проникает внутрь ядра. В этом случае возникает внутриядерная конверсия электрона.

D:\Жасур\флешка\квал раб\Tadqiqot ishlari\расмлар\схема уровни153-Tb.jpg

Рис. 1. Фрагмент схемы распада ядра 153Dy

Измерения спектров электронов внутренней конверсии проводились при помощи бета-спектрографов с постоянным однородным магнитным полем с разрешающей способностью 0.05 %. Для регистрации электронов использовались фотопластинки типа НИКФИ-50. Их фотометрирование проводились на автоматическом микрофотометре, связанном с ЭВМ. Спектры ЭВК 153Dy показано на рис.2.

D:\Жасур\флешка\квал раб\СПЕКТР\Без имени-2.jpg

Рис. 2. Спектр ЭВК 153Dy

В таблице 1 приведена отношения интенсивностей ЭВК , и подоболочек атома, теоретические значения КВК и коэффициенты разложения волновой функции электрона. В таблице 2 приведена значения ядерного параметра λ1 и λ2, параметры смешивания 1 и 2. Как видно,наблюдается возрастаниезначения δ2 при значении λ≠0. Отношения экспериментального значения КВК к теоретическому значению КВК М1-перехода для оболочки близка к единице, но для и больше единицы (табл.3). Аномалия КВК наблюдается для ЭВК и подоболочек атома.

На рис.3 (а) показана зависимость КВК от ядерного параметра λ для гамма-перехода с энергией 149.01 кэВ. Из рисунка видно, что фокальный параметр параболы значительно меньше чем фокальные параметры параболы и подоболочки атома. Поэтому зависимость δ2 от λ на рисунке получаются как прямые линии. Ядерный параметр гамма-перехода 149.01 кэВ равно -4.0. Выбор минимального значения ядерного параметра связано с тем, что значения КВК не сильно отличается от теоретического значения КВК.

Гамма-переход 149.01 кэВ размещен в схеме распада 153Dy между энергетическими состояниями с энергиями 389.6 и 240.5 кэВ и имеет мультипольность М1+Е2. На рис.3 (в) показано зависимость параметра смешивания δ2 от ядерного параметра λ. В этом случае значение λ=15.6±0.5. (табл.3).

Таблица 1

Коэффициенты КВК икоэффициенты разложения волновой функции электрона

149.01

6.1(15)

0.08172

0.0373

-2.679E-2

1.8098E-4

15(4)

0.00645

0.0935

-8.742E-3

2.0643E-5

2.5(6)

0.001061

0.0743

-3.600E-5

7.7568E-9

Таблица 2

КВК смешанной мультипольности и ядерныепараметры , и подоболочках 153Tb.

λ=0

λ1

λ2

1

2

1

23,11E-03±2,6E-05

,λ=0

149.01

7,845E-02

5,082E-02

1,020E-02

15,55±0,52

99,53±0,1

0,03283±0,0008

-0,00512±7E-05

0,0795

1,146E-02

8,399E-03

1,686E-03

0,0611

3,958E-03

3,388E-03

6,802E-04

0,0412

Рис. 3.

Таблица 3

Отношения КВК для ядерного параметра.

Yadro

L1

L2

L3

L1

L2

L3

153-Tb

149.01

0.96

0.12

3.73

0.62

0.09

3.2

Литература:

  1. Абдуразаков А. А.,Вылов Ц.,Громов К. Я.,Исламов Т. А.,Караходжаев А., Кузнецов В.В,Лебедев Н. А.,Нгуен Конг Чанг,Оманов Ш. Изв.АН СССР, сер.физ., 1980, 44, с.1798–1841.

Обсуждение

Социальные комментарии Cackle